Для простоты напряженности поля плоской волны будем рассматривать как скалярные величины, подразумевая, что соответствующие векторы направлены так, как показано на рис. 1 (в начальный момент напряженность направлена в сторону отрицательного направления оси y, а напряженность
- в сторону положительного направления оси z).
Волновые сопротивления и компоненты поля связаны следующими соотношениями
. (1)
Рис. 1. − Отражение плоской волны от границы раздела двух сред при
нормальном падении
Знак “-“ для отраженной волны появляется вследствие учета изменения направления распространения волны и принятой скалярной формы записи компонент поля.
На границе раздела должны выполняться условия непрерывности касательных составляющих электрического и магнитного полей
. (2)
Последние выражения позволяют получить полезное соотношение
.
При отражении волны в среде 1 от границы со средой 2 полное волновое сопротивление (волновое сопротивления для полного поля) равно волновому сопротивлению среды 2.
Из (1) и (2) легко получить коэффициенты отражения и прохождения для напряженности электрического поля:
. (3)
Учитывая выражения для показателей преломления
получаем классические формулы
, (4)
где .
Выражение для вектора Пойнтинга и (3) позволяют получить формулы для коэффициентов отражения и прохождения по мощности
,
Прямые вычисления показывают, что
,
и это находится в полном согласии с законом сохранения энергии.
Другое по теме:
Проектирование системы автоматизированного контроля работоспособности электронных плат для зенитно-ракетного комплекса
В настоящее время развитие микроэлектроники и широкое применение в
области военного дела привело к созданию новых высокоэффективных средств
ведения вооруженной борьбы, что в свою очередь вызвало необходимость развития
сре ...
Проектирование АЦП с двойным интегрированием
Основной целью данного курсового проекта является
ознакомление с методикой проектирования и расчёта электронных устройств.
Закрепление теоретических знаний, полученных в ходе изучения курса данного
предмета. Задача курсового ...